Рэлеевское рассеяние

Рэлеевское рассеяние — рассеяние света без изменения длины волны (называемое также упругим рассеянием) на частицах, неоднородностях или других объектах, когда частота рассеиваемого света существенно меньше собственной частоты рассеивающего объекта или системы. Эквивалентная формулировка — рассеяние света на объектах, размеры которых меньше его длины волны.

Для рассеивания на осцилляторе массы m, с зарядом q и собственной частотой ν0 сечение рассеяния σR пропорционально четвёртой степени частоты рассеиваемого света ν:

\sigma_R={8\pi\over 3} \left( {q^2\over{mc^2}} \right)^2 \left( {\nu\over{\nu_0}} \right)^4.

Зависимость вывел Джон Рэлей в 1871 г.

Сечение σR зависит от угла рассеяния θ между направлениями падающей и рассеянной волн:

d\sigma_R(\theta)={3\over 8} \sigma_R (1+\cos\theta^2) \sin\theta d\theta,

рассеяная волна линейно поляризована вдоль направления, перпендикулярного плоскости, проходящей через направления рапространения падающей и рассеянной волн. При рассеянии на сферических частицах (неоднородностях) степень поляризации p для неполяризованного падающего света равна:

p={\sin^2\theta\over{1+\cos^2\theta}} ;

для рассеяния на удлинённых частицах на степень поляризации влияет и их ориентация.

При приближении частоты падающего света к собственной частоте рассеивающей частицы рэлеевское рассеяние переходит в томсоновское.

Рэлеевским рассеянием солнечного света на неоднородностях атмосферы объясняется голубой цвет неба.

См. также

 
Начальная страница  » 
А Б В Г Д Е Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ы Э Ю Я
A B C D E F G H I J K L M N O P Q R S T U V W X Y Z
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 Home